Но нетрудно показать, что  этот   аргумент против НРТПВ относится также к разряду противопоставления новой теории старых МОДЕЛЕЙ, разработанных на основе старого мировоззрения, базирующегося на СТО.

На первый взгляд может показаться, что это действительное противоречие НРТПВ, неразрешимое в ее рамках. Но это только на первый взгляд.

1) Определяем координаты первого события в ИСО мины, пользуясь преобразованиями Лоренца:

3) Определяем время второго события в ИСО мины, сложив время первого события с временем движения света из точки первого события в точку второго события:

4) Определяем координаты второго события в условно покоящейся ИСО, пользуясь преобразованиями Лоренца:

1) Определяем координаты первого события в ИСО мины, пользуясь преобразованиями из НРТПВ  для источника света, покоящегося в условно неподвижной ИСО (см. формулу (6.12)  здесь ):

3) Определяем время второго события в ИСО мины, сложив время первого события с временем движения света из точки первого события в точку второго события:

4) Определяем координаты второго события (взрыв мины) в  покоящейся ИСО, пользуясь преобразованиями из НРТПВ для источника, покоящегося в движущейся ИСО мины (ибо второе событие происходит с миной, которая покоится в движущейся ИСО мины) (см. формулу (6.10)  здесь ):

(13)  Хм = U*T.

Мы не знаем точной скорости W движения света, которую нужно использовать в уравнении типа (2) в НРТПВ при определении моментов встреч с движущимися объектами, но знаем, что в момент испускания импульса света его координата в  неподвижной ИСО должна быть равна нулю. Тогда мы имеем право записать, что искомое уравнение движения света в НРТПВ должно иметь вид

(14) Хс = W*(T-To),

где W - неизвестная скорость движения света согласно НРТПВ в задачах по определению моментов встреч с движущимися объектами.

Из решения задачи методом преобразований НРТПВ мы получили также искомую зависимость от скорости мины времени встречи света с движущейся миной в  неподвижной ИСО в виде (см. второе уравнение из (12))

(15) T = To*(1 + U/Cu).

Теперь мы можем найти искомую скорость света W в НРТПВ, которую мы должны подставить в уравнение (14) из НРТПВ для определения моментов встреч с движущимися объектами, применяя те же рассуждения, которые мы применяли ранее в СТО.

В момент встречи светового импульса с миной их координаты должны быть равны: Хм=Хс. Приравниваем теперь друг другу правые части уравнений (13) и (14). Получаем

(16) U*T = W*(T-To).

Разрешая уравнение (16) относительно времени Т, получим

(17) Т=То*W/(W-U).

Теперь приравниваем друг другу правые части уравнений (15) и (17) (поскольку в левых частях этих уравнений стоит одна и та же величина - время встречи светового импульса с движущейся миной)

(18) То*(1 + U/Cu) = To*W/(W-U).

И разрешаем уравнение (18) относительно неизвестной скорости света W. Получаем

(19) W = Cu + U.

Следовательно, искомое уравнение движения света в НРТПВ для решения задач о моментах встреч света с движущимися объектами (по типу уравнения (2) из СТО) мы получим, подставив уравнение (19) в уравнение (14). Выполняем подстановку и получаем

(20) Хс = (Cu + U)*(T - To).

Напоминаю, что в уравнении (20) по-прежнему Сu=Co*G, G=sqrt[1+(U/Co)^2]. Уравнение (20) и есть та новая модель движения света в НРТПВ в  неподвижной ИСО при рассмотрении задач о времени встречи света с телом, движущимся относительно  неподвижной ИСО со скоростью U, которая должна заменить старую модель движения света (2) из СТО .

Вынужден обратить внимание оппонентов на то, что при U=0 уравнение (20) превращается в уравнение (2). Следовательно, при определении моментов встречи с объектами, неподвижными в условно неподвижной ИСО, в НРТПВ можно и нужно по-прежнему использовать уравнение (2).

Из решения рассмотренной задачи в НРТПВ мы видим, что никакого противоречия здесь не возникает. Просто старая модель из СТО заменяется новой моделью из НРТПВ. Господа оппоненты! Где вы видите здесь внутреннее противоречие НРТПВ? 

После этого мне говорят:

<<<Пусть в данной ИСО есть 2 мины: одна движется, другая покоится. Пусть в некоторый момент времени T₁ мы запустили световой сигнал вслед улетающей мине. Через некоторое время сигнал достиг улетающую мину и взорвал ее. Пусть он ее взорвал в тот момент T₂, когда она пролетала мимо неподвижной мины, которая тоже должна взорваться от светового сигнала. Вопрос - взорвется ли в этот момент неподвижная мина, или нет?>>>

(8) X₂=G^2*V*T₁*(1+V/Co)=V*T₁/(1-V/Co),   T₂=G^2*T₁*(1+V/Co)=T₁/(1-V/Co).

Поскольку свет излучен не в нулевой момент времени условно покоящейся ИСО, а в момент времени T₁, то в этой условно покоящейся ИСО свет распространялся в течение времени

в полном согласии с СТО. То есть согласно СТО и движущаяся мина (достигнув точки X₂), и неподвижная мина (покоящаяся в точке с координатой X₂) взорвутся в один и тот же момент времени T₂.

В НРТПВ координата и время взрыва движущейся мины определены нами ранее (см. формулы (12) выше)

(12) X₂ = U*T₁*(1 +U/Cu), T₂ = T₁*(1 + U/Cu).

Поскольку свет излучен не в нулевой момент времени  покоящейся ИСО, а в момент времени T₁, то в этой  покоящейся ИСО свет распространялся в течение времени

(24) DT = T₂ -T₁ = T₁/(1+U/Cu) - T₁= T₁*(U/Cu).

За время DT, определяемое формулой (24), свет прошел расстояние   X₂, двигаясь со скоростью

(25) X₂/DT.

Подставляя в формулу (25) значения X₂ из первой формулы (12) и значение DT из  формулы (24), получим

Это противоречит исходному предположению о том, что свет в условно неподвижной ИСО распространяется со скоростью Со.  Но назвать это решение неправильным нельзя. Потому что для получения результата (12) мы должны считать, что в  неподвижной ИСО свет распространяется согласно уравнению

Рис. 1. Три последовательных положения (в три различных момента времени) красной ИСО относительно синей ИСО мины, которую мы сейчас считаем неподвижной:
     1) в момент начала отсчета времени t=t'=0 начала координат двух ИСО совпадают друг с другом,
     2) в момент времени t=t'=T₁, когда из начала красной ИСО испущен световой импульс,
     3) в момент времени t=t'=T₂, когда световой импульс догнал мину.

Итак, на Рис. 1 изображено взаимное расположение красной ИСО и синей ИСО в три различных момента времени ИСО мины Б, которую мы на Рис. 1 считаем неподвижной. Первое положение - в момент начала отсчета времени t = t' = 0. Второе положение - в момент времени T₁ = То, когда  из начала отсчета красной ИСО испускается световой импульс. Третье положение - в момент времени, когда световой импульс одновременно достигает совмещенных друг с другом точек А и Б (движущуюся относительно красной ИСО синюю мину Б и покоящуюся в красной ИСО красную мину А).

В момент излучения светового импульса (средний рисунок на Рис. 1) начало отсчета красной ИСО находилось от синей мины Б на расстоянии

(30)  L' = L/G,

где L = U*T₁ - расстояние между синей миной Б и источником света в красной ИСО;   G = sqrt(1+U^2/Co^2) = 1/sqrt(1-U^2/Cu^2) - гамма-фактор Лоренца;    T₁ = То - момент излучения светового импульса в красной ИСО.

Положение двух ИСО (синей и красной) в момент времени, когда световой импульс достигнет точки А, в которой покоится красная мина (и одновременно точки Б синей ИСО), изображен в нижней части Рис. 1.

Этот же промежуток времени мы получим также, если разделим расстояние X₂ = U*T₁*(1 +U/Cu) между источником, покоящимся  в начале отсчета красной ИСО и миной в точке А на скорость света (Сu + U), которую имеет свет относительно красной ИСО с точки зрения наблюдателя, покоящегося в синей ИСО. Действительно, с точки зрения наблюдателя, покоящегося в синей ИСО, источник света, покоящийся в начале отсчета красной ИСО, движется относительно синей ИСО со скоростью U. Поэтому согласно НРТПВ скорость света, испущенного движущимся со скоростью U   источником, будет равна Cu=Co*sqrt(1+U^2/Co^2) . Но в синей ИСО свет движется вправо со скоростью Сu, а точка А движется со скоростью U влево. Поэтому с точки зрения наблюдателя в синей ИСО свет распространяется относительно точки А красной   ИСО со скоростью (Cu + U). Тогда, разделив расстояние между источником света и красной миной А на скорость света (Сu + U), получим

(32) X₂/(Сu + U) = U*T₁*(1 +U/Cu)/[Cu*(1+U/Cu)] = U*T₁/(Cu) = U*T₁/(Co*G).

Сравнивая между собой правые части формул (31) и (32), видим, что они равны друг другу.

Таким образом, свет, перемещаясь из начала отсчета красной ИСО в точку А, расстояние между которыми в красной ИСО равно X₂ = U*T₁*(1 +U/Cu), затрачивает на это перемещение промежуток времени не X₂/Cо, а значительно меньший промежуток времени X₂/(Сu + U).  Но, записав уравнение движения светового импульса в синей ИСО, мы получим

(33)  x' = - L' + Co*(t' - T₁),

Этого, как может показаться на первый взгляд, НЕ МОЖЕТ БЫТЬ, потому, что этого не может быть НИКОГДА! Ибо в той ИСО, относительно которой источник света ДВИЖЕТСЯ, свет распространяется со скоростью Со, а в той ИСО, относительно которой источник света ПОКОИТСЯ, свет распространяется со скоростью Сu = sqrt(Co^2 + U^2), где U - скорость движения одной ИСО относительно другой.

Из уравнения (33) следует, что и согласно НРТПВ свет в покоящейся синей ИСО распространяется со скоростью Со несмотря на то, что источник этого света ДВИЖЕТСЯ  (покоясь в начале координат красной ИСО - в точке х = 0) относительно синей ИСО со скоростью U.

"Каждый луч света движется в "покоящейся" системе координат с определенной скоростью Сo, независимо от того, испускается ли этот луч света покоящимся или движущимся телом".

Чем же тогда  НРТПВ отличается от СТО, если и в НРТПВ этот второй постулат Эйнштейна оказывается справедливым? Ведь до сих пор я был убежден и пытался убедить всех остальных в том, что скорость света от источника, движущегося со скоростью U относительно рассматриваемой ИСО, будет в рассматриваемой ИСО  равна  не Со, а величине Сu = sqrt(Co^2 + U^2), где U - скорость источника света относительно рассматриваемой ИСО. И до сих пор я был убежден в том, что второй постулат Эйнштейна (выделенный выше красным цветом) в НРТПВ не справедлив, вернее, что в НРТПВ он справедлив лишь в том приближении, когда зависимостью скорости света от скорости источника можно пренебречь (при малых скоростях движения источников). Но формула (33) показала, что второй постулат Эйнштейна в НРТПВ выполняется строго - в инерциальной системе отсчета, которую мы считаем покоящейся, свет распространяется со скоростью Со даже в том случае, если источник движется относительно этой ИСО со скоростью, во много раз большей скорости света. В чем причина?

Сущность принципа относительности

Прежде всего ясно, что принцип относительности - это утверждение о полном равноправии двух движущихся друг относительно друга ИСО. Это "полное равноправие" двух движущихся друг относительно друга ИСО означает прежде всего то, что любую из них мы можем считать неподвижной, а другую, соответственно, движущейся. В той ИСО, которую мы считаем неподвижной (покоящейся), скорость света всегда равна Со независимо от того, движется ли относительно нее источник света или покоится (в соответствии со вторым постулатом Эйнштейна).

Если источник покоится в движущейся ИСО (в ИСО, которую мы считаем движущейся), то, очевидно, что испущенный таким источником свет распространяется со скоростью света в движущейся ИСО, равной Сu.

А с какой скоростью распространяется свет в движущейся ИСО, если источник этого света не покоится в этой движущейся ИСО, а покоится он в другой ИСО, которую мы считаем неподвижной? Рассмотрим пример.

Покоится платформа, а относительно платформы со скоростью U движется вагон. Источник света покоится на платформе. Вопрос: с какой скоростью распространяется в движущемся вагоне  свет, испущенный источником, покоящимся на платформе? Из целого ряда соображений следует, что свет в движущемся со скоростью U относительно платформы вагоне должен распространяться с одной и той же скоростью Сu = sqrt(Co^2 + U^2) независимо от того, испускается ли этот свет  источником, покоящимся относительно платформы, или движущимся относительно этой платформы с любой скоростью. То есть в этом случае должен быть справедлив аналог второго потулата Эйнштейна для движущейся ИСО:

"В "движущейся" со скоростью U  системе координат каждый луч света движется с определенной скоростью Сu = sqrt(Co^2 + U^2), независимо от того, испускается ли этот луч света покоящимся или движущимся телом".

При этом сам второй постулат оказывается справедливым как в СТО, так и в НРТВ. Напоминаю его еще раз:

"Каждый луч света движется в "покоящейся" системе координат с определенной скоростью Сo, независимо от того, испускается ли этот луч света покоящимся или движущимся телом".

Но объяснить это можно вполне научно, использовав известный из оптики принцип Ферма, который гласит, что свет между двумя точками 1 и 2 пространства всегда распространяется по такой траектории, по которой время его движения из точки 1 в точку 2 будет минимальным.  НРТПВ не может отменить этот принцип, а воспользоваться им - не только можно, но и нужно. Минимальное время, затрачиваемое на распространение света из точки 1 (начало координат красной ИСО) в точку 2 (мина в точке А), будет при движении света по траектории, при движении по которой свет преодолевает расстояние L' = L/G, двигаясь со скоростью света Со. Значит, именно по этой траектории в соответствии с принципом Ферма свет и будет распространяться в реальной действительности, подтверждая    полученную выше в НРТПВ формулу

(26) X₂ = (Сu + U)*DT.

Итак, принцип Ферма позволяет устранить, казалось бы, неустранимое противоречие НРТПВ. Фантастика!

Добавление

Как при движении по красной траектории

(30) Хс=Со*(t-To),

так и при движении по синей траектории

(31) Хс'= - L' + Co*(t' - To),

где L'=U*To/G, свет распространяется с одной и той же скоростью Со, что видно из формул (30) и (31). Но если при движении по траектории (30) свет в красной ИСО проходит при перемещении из точки 1 в точку 2 путь, равный Lo, то при движении по траектории (31) свет в синей ИСО проходит при перемещении из точки 1 в точку 2 путь, значительно меньший чем Lo (и из-за сокращения продольных размеров движущихся тел, и вследствие того, что точка А летит навстречу свету со скоростью U). А если в обоих случаях свет движется с одной и той же скоростью Со, то мы имеем в данном случае право применить принцип Ферма в его чистейшем виде - при прочих равных условиях свет перемещается из одной точки в другую по траектории наименьшей длины.
Так в чем здесь противоречие, господа оппоненты?

Переход:.....Назад